tabuchi:matsui-xrd
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| tabuchi:matsui-xrd [2024/04/23 07:36] – [2.1 導入・基本] mtab | tabuchi:matsui-xrd [2025/07/29 05:05] (現在) – [2.4 $\rot\rot\PP$ をどうにかする] mtab | ||
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| 行 8: | 行 8: | ||
| 松井先生の表記と違う表記をとると混乱する可能性もあるが、 | 松井先生の表記と違う表記をとると混乱する可能性もあるが、 | ||
| - | できるだけ慣れた表記で式を追わないと間違える可能性が高くなることを避けるためあえて一部表記を変える。 | + | できるだけ慣れた表記で式を追わないと間違える可能性が高くなるので、あえて一部表記を変える。 |
| そのことも含めて、ここでの記述のルールを最初にまとめる。 | そのことも含めて、ここでの記述のルールを最初にまとめる。 | ||
| 行 28: | 行 28: | ||
| 何らかの間違い/ | 何らかの間違い/ | ||
| - | ここで使っている MathJax のマクロ定義は[[: | + | ここで数式を書くのに使っている MathJax のマクロ定義は[[: |
| ===== - 「1-1. 動力学の基本方程式」より ===== | ===== - 「1-1. 動力学の基本方程式」より ===== | ||
| 行 46: | 行 46: | ||
| 裸の電荷無しと仮定して(3)の右辺は 0、ただし分極は存在すると考えるので $\epsilon \neq \epsilon_0$(式(2)を$\nabla \times \HH = \epsilon \lDel{\EE}{t}$とは書かない)。 | 裸の電荷無しと仮定して(3)の右辺は 0、ただし分極は存在すると考えるので $\epsilon \neq \epsilon_0$(式(2)を$\nabla \times \HH = \epsilon \lDel{\EE}{t}$とは書かない)。 | ||
| - | $\DD$や、$\HH$ は時間方向には位相はともかくとして、入射光の$\EE$と同じ振動(角周波数$\omega$)をしていると考える。顕に書くと | + | $\DD$や、$\HH$ は時間方向には(位相はともかくとして)、入射光の$\EE$と同じ振動(角周波数$\omega$)をしていると考える。顕に書くと |
| \[ \DD(t,\rr) = \exp (i\omega t + \phi) \DD(\rr) | \[ \DD(t,\rr) = \exp (i\omega t + \phi) \DD(\rr) | ||
| \[ \HH(t,\rr) = \exp (i\omega t + \phi') \HH(\rr) | \[ \HH(t,\rr) = \exp (i\omega t + \phi') \HH(\rr) | ||
| 行 233: | 行 233: | ||
| $\kg$方向の単位ベクトルを$\ii_{\kg}$とすると、 | $\kg$方向の単位ベクトルを$\ii_{\kg}$とすると、 | ||
| 右辺第一項は | 右辺第一項は | ||
| - | \[ |\kg|^2|\Dgd|\cos\theta \ii_{\kg} \] | + | \[ (|\kg|^2|\Dgd|\cos\theta) \ii_{\kg} \] |
| なので、$\Dgd$の$\kg$方向の成分($|\Dgd|\cos\theta \ii_{\kg}$)を$\kg^2$倍したもの($\theta$は$\kg$と$\Dgd$が成す角)。 | なので、$\Dgd$の$\kg$方向の成分($|\Dgd|\cos\theta \ii_{\kg}$)を$\kg^2$倍したもの($\theta$は$\kg$と$\Dgd$が成す角)。 | ||
| 第二項は | 第二項は | ||
tabuchi/matsui-xrd.1713857793.txt.gz · 最終更新: by mtab